Втекающие и вытекающие несобственные моды : анализ диссипативных дисперсионных уравнений и волна Ценнека
Здесь можно купить книгу "Втекающие и вытекающие несобственные моды : анализ диссипативных дисперсионных уравнений и волна Ценнека" в печатном или электронном виде. Также, Вы можете прочесть аннотацию, цитаты и содержание, ознакомиться и оставить отзывы (комментарии) об этой книге.
Место издания: Москва|Берлин
ISBN: 978-5-4475-5666-2
Страниц: 104
Артикул: 17063
Краткая аннотация книги "Втекающие и вытекающие несобственные моды"
Рассмотрены комплексные вытекающие и втекающие несобственные и квазисобственные втекающие электромагнитные волны в диссипативных металлических и металлодиэлектрических структурах и на границах раздела диссипативных сред, описываемые комплексными дисперсионными уравнениями. Для структур приведены функции Грина и интегральные уравнения. Определены свойства и условия существования втекающей поверхностной волны Ценнека (ПВЦ) и квазиповерхностной волны при наличии кривизны поверхности. Показано, что ПВЦ в областях -1 g > c, v g = ± ° ° . Для студентов, аспирантов и исследователей в области радиофизики.
Содержание книги "Втекающие и вытекающие несобственные моды : анализ диссипативных дисперсионных уравнений и волна Ценнека"
Введение
Глава 1. Плоская граница раздела двух сред
Глава 2. Волна Ценнека над морской поверхностью
Глава 3. Волна Зоммерфельда - Ценнека вдоль диэлектрического цилиндра (провода)
Глава 4. Втекающие квазиволны вдоль цилиндрических и сферических поверхностей
Глава 5. Двумерные плазмоны на бесконечно тонком импедансном слое
Глава 6. Функции Грина, интегральные уравнения и плазмоны в многослойных и периодических структурах
Глава 7. Втекающая волна в проволочном гиперболическом метаматериале
Глава 8. Одномерные гиперболические метаматериалы
8.1. Основные свойства и применение
8.2. Методы описания одномерно-периодических и квазипериодических структур
8.3. Исследование структур одномерных гиперболических метаматериалов
8.4. Отражение от квазипериодической полубесконечной оболочки. Дисперсионное уравнение фотонно-кристаллического волновода
8.5. Резонансные структуры
8.6. Гомогенизация
8.7. Численные результаты
Заключение
Библиографический список
Список сокращений
Все отзывы о книге Втекающие и вытекающие несобственные моды : анализ диссипативных дисперсионных уравнений и волна Ценнека
Отрывок из книги Втекающие и вытекающие несобственные моды : анализ диссипативных дисперсионных уравнений и волна Ценнека
M. В. Давидович. Втекающие и вытекающие несобственные моды Br- 10 и слабо меняется до появления межзонных переходов, н а ч и н а ю щ и х с я обычно в оптическом диапазоне. Частота столкновений сос = τ- 1, где время релаксации τ связано с длиной свободного пробега l (типичное значение l - 10 нм при T~300 K°). Следует брать d > l. Плотность тока (ПТ) в тонком однородном слое есть J = [x0 Jx (z) + y0 Jy (z) ]exp{ ~ikxx - i kyy ) . (28) В силу соотношения d-ν/ε << λ поперечной компонентой пренебрегаем. Часто вместо П Т будем писать «ток». Зависимостью от z можно пренебречь. Для четной волны она имеет приближенный вид: J(x,y)(z) = J0 (x , y)COsh( ) ~ J0 (x , y)C O s h(a z) . Здесь γ = β - ia - постоянная распространения в плазме металла. Постоян¬ная затухания имеет вид α = k0 i гг(ω2 + ω2) - ω2 ρ? + с о >с 2/ ω2 - Br(ω2 + ω2) - ω (29) 2 (ω2 + ω;: ) М ы предполагаем, что величина ß d мала и пренебрегаем изменением фазы в (28) при изменении z. В частности, если Oc < < ω < < «^ω2ρΙBr - ω2 , то β << α . Если ad / 2 существенно меньше единицы, ток (28) можно считать поверхностным: J ( x,y ) (z ) = J( x,y )( 0) d S( z ) · Далее компоненты поверхностной ПТ обозначим J (x y) (0) d = J0(x y)d. И с пользуя скалярную ФГ в виде соотношения (2.14) из [91], найдем электрический вектор-потенциал A = x0 Ax + y 0 Ay : e x p (- i kxx-i kyy -i kz\ z \) A( У ) = 2 i k / ^dJ0 ( У ) ' (30) а также электрическое поле E(x , y) (x'y'z) = E0(x,y)exp (-ikxx - i kyy - ikz IzI ) , (31) E ( k02 B - k(2x, y)) J0(x,y)- kxkyJ0(y,x) E0 ( x y)=-d . (32) 0 ( x y ) 2ωε0εkz / 2 2 2 Здесь kz =Jk0B- k2 - ky . Нас будут интересовать П В , для которых 2 2 2 2 κ = k2 + k2 > k ) 8 . Для того чтобы получить ДУ, достаточно потребовать выполнение обобщенного закона Ома: J0(x y) = σ ( ω ) E0(x y). Структура без 50
Давидович М. В. другие книги автора
С книгой "Втекающие и вытекающие несобственные моды" читают
Посмотреть
Посмотреть
Посмотреть
Посмотреть
Посмотреть
Посмотреть
Посмотреть
Посмотреть
Посмотреть
Посмотреть
Посмотреть
Посмотреть
Посмотреть
Посмотреть
Посмотреть
Посмотреть
Посмотреть
Посмотреть
Посмотреть
Посмотреть
Посмотреть
Посмотреть
Посмотреть
Посмотреть
Посмотреть
Посмотреть
Посмотреть
Посмотреть
Посмотреть
Посмотреть
Посмотреть
Посмотреть
Посмотреть
Посмотреть
Посмотреть
Посмотреть
Посмотреть
Посмотреть
Посмотреть
Посмотреть
Посмотреть
Посмотреть
Посмотреть
Посмотреть
Посмотреть
Посмотреть
Посмотреть
Посмотреть
Посмотреть
Посмотреть
Внимание!
При обнаружении неточностей или ошибок в описании книги "Втекающие и вытекающие несобственные моды : анализ диссипативных дисперсионных уравнений и волна Ценнека (автор Михаил Давидович)", просим Вас отправить сообщение на почту help@directmedia.ru. Благодарим!
и мы свяжемся с вами в течение 15 минут
за оставленную заявку