Нерелятивистская квантовая механика
книга

Нерелятивистская квантовая механика

Здесь можно купить книгу "Нерелятивистская квантовая механика " в печатном или электронном виде. Также, Вы можете прочесть аннотацию, цитаты и содержание, ознакомиться и оставить отзывы (комментарии) об этой книге.

Автор: Алексей Кислов

Форматы: PDF

Издательство: Издательство Уральского университета

Год: 2020

Место издания: Екатеринбург

ISBN: 978-5-7996-2987-8

Страниц: 259

Артикул: 101060

Электронная книга
388.5

Краткая аннотация книги "Нерелятивистская квантовая механика"

Данный учебник предназначен для студентов, изучающих дисциплину «Квантовая механика». Он состоит из восьми глав и написан в соответствии с программой, рекомендованной методическим советом ФГАОУ ВПО «УрФУ им. первого Президента России Б. Н. Ельцина». Изложение ведется с учетом знаний, полученных студентами на этапе изучения общей физики и высшей математики. В нем особое внимание уделяется базовым понятиям квантовой механики.

Содержание книги "Нерелятивистская квантовая механика "


Предисловие
Введение
1. Математический аппарат квантовой механики
1.1. Абстрактное гильбертово пространство
1.2. Линейные однородные операторы
1.3. Собственные векторы и собственные значения оператора
1.4. Представление векторов и операторов
1.5. Изменение представления
Задачи для самостоятельного решения
2. Основные принципы и понятия квантовой механики
2.1. Постулаты квантовой механики
2.2. Условия квантования
2.3. Соотношение неопределенностей для физических величин
2.4. Координатное представление
2.5. Импульсное представление
Задачи для самостоятельного решения
3. Квантовая динамика
3.1. Изменение квантовых состояний во времени
3.2. Зависимость физических величин от времени
3.3. Уравнение Шредингера в координатном представлении
3.4. Стационарные состояния
Задачи для самостоятельного решения
4. Элементарное применение квантовой механики (одномерное движение частицы)
4.1. Свободное движение частицы
4.2. Частица в потенциальном поле прямоугольной формы
4.3. Гармонический осциллятор
4.4. Движение частицы в периодическом поле
Задачи для самостоятельного решения
5. Механические моменты
5.1. Общие свойства оператора углового момента
5.2. Векторное сложение двух моментов. Коэффициенты Клебша — Гордана
5.3. Орбитальный момент и сферические функции
5.4. Собственный момент и матрицы Паули
5.5. Полный угловой момент
Задачи для самостоятельного решения
6. Движение в центральном потенциальном поле
6.1. Особенности движения частиц в сферически-симметричном поле
6.2. Свободное вращательное движение частицы
6.3. Движение электрона в кулоновском поле притяжения
6.4. Энергетический спектр и волновые функции стационарных состояний водородоподобного атома
Задачи для самостоятельного решения
7. Приближенные методы решения уравнения Шредингера
7.1. Стационарная теория возмущений
7.2. Простейшие применения стационарной теории возмущений
7.3. Нестационарная теория возмущений и элементы теории квантовых переходов
7.4. Вариационный метод
Задачи для самостоятельного решения
8. Многоэлектронные системы
8.1. Принцип тождественности частиц: бозоны и фермионы
8.2. Многочастичные функции для систем бозонов и фермионов
8.3. Элементарная теория атомов с двумя электронами
8.4. Методы самосогласованного поля Хартри и Хартри — Фока для атомов со многими электронами
8.5. Двухатомная молекула
Задачи для самостоятельного решения
Приложение
Библиографический список
Алфавитно-предметный указатель

Все отзывы о книге Нерелятивистская квантовая механика

Чтобы оставить отзыв, зарегистрируйтесь или войдите

Отрывок из книги Нерелятивистская квантовая механика

231.3. Собственные векторы и собственные значения оператора 2) Поскольку собственные векторы линейного однородного опера-тора определяются с точностью до произвольного ненулевого множи-теля, для эрмитова оператора этот множитель можно выбрать исходя из следующих условий: = dijijl l, если ˆL имеет дискретный спектр, (1.8) ()ўўўxxўўў= d x - xl l, если ˆL имеет непрерывный спектр. (1.9)В этих равенствах dij — это символ Кронекера 1,,0,.еслиесли=мd = н№оiji ji jа символом ()ўўўd x - x обозначена дельта-функция Дирака ,,()0,,еслиеслиўўў+Ґx = xмўўўd x - x = нўўўx № xоо свойствах которой говорится в приложении.Итак, эрмитовы операторы обладают ортонормированными соб-ственными векторами, определяемыми согласно выражениям (1.8) и (1.9) с точностью до фазового множителя ice (i — мнимая единица; с — вещественное число), модуль которого равен 1.3) Собственные значения самосопряженных операторов веществен-ны, кроме того, эти значения, соответствующие взаимно однозначным собственным кет- и бра-векторам, совпадают. Для того чтобы это про-верить, возьмем уравнение (1.7) для нахождения кет-векторов и при-меним к его левой и правой части эрмитово сопряжение *ˆ+=l Ll l,т. е. уравнение (1.7) записали для бра-векторов. Перепишем это урав-нение в виде *ˆ=l L l l.Теперь спроектируем его правую и левую части (они представляют собой векторы) на бра-вектор l, а части уравнения (1.7) — на кет-вектор l. Для этого подействуем оператором проектирования ˆlPl l= в каждую из частей уравнений. В результате получим для бра-векторов

Внимание!
При обнаружении неточностей или ошибок в описании книги "Нерелятивистская квантовая механика (автор Алексей Кислов)", просим Вас отправить сообщение на почту help@directmedia.ru. Благодарим!